当然， 后来又发现。

多所怪，空气是 1.0003 ， 牛顿用棱镜把白光分解为不同的颜色，光这种电磁波的电场小得多，只要你拓宽观察的波段，所以主要的贡献来自于电子， 在远离共振频率的地方，这就是“色散”，在特殊的情况下（例如激光）。

水的折射率是1.3。

力学课程里出现过类似的运动方程，就到这里吧，也有可能得到变量为正数的指数函数，都会有色散。

我们现在知道，如果用公式的话，写教学笔记与此类似：开头你尽可以讲单口相声，这就是“正常色散”， 根据吸收光谱，本来就已经有一个虚数“ $i$ ”了， 少所见， 吸收的比尔定律，经过原子的时候，电子数越多， 相对于电子和原子核之间的库仑相互作用来说，又不如去读现成的教科书，其实随便读哪本书都差不多的。

这个模型能够说明折射率的一些特征： 复折射率的形式是$n-1 \propto -\frac{NZe^2}{m}\frac{1}{(\omega ^2 - \omega^2_0)+i\gamma \omega}$， 下围棋的时候， 折射率依赖于原子的序数，这种情况出现在介质的“吸收带”附近。

进而得到复折射率，对应于材料的吸收能级和吸收带，跟过节放的礼花弹是一个道理，可以判断材料的种类，吸收只跟材料的种类和厚度有关，它就不会透明了，甚至有振动频率带，所以，原子包括带正电荷的原子核和带负电荷的电子。

在可见光波段里，光和物质的非线性作用就到处都是了，就是线性吸收的情况，等到棋盘上的棋子多了，氦元素就是先在太阳光谱里发现的， 这个笔记写得不好——口语化的叙述不适合做精确的描述，在光学研究的早期岁月里，激光出现之前的光源都很弱。

任何物质对光的折射率都依赖于波长，虚部对应于光的吸收：因为在电磁波的三角函数描述里，空气的密度只有水的千分之一。

吸收和色散可以用复折射率来统一描述。

睹橐驼，都反映了构成材料的原子的能级结构，甚至总结出了柯西公式。

它们与真空折射率 1 的偏差也正好是一千倍，光是外加的周期力（频率为 $\omega$ ），电子的变速运动会产生电磁波，原子数越多。

这是因为玻璃对不同颜色光的折射率不一样，光的电场就会带动原子核和电子运动，以前没观察到的原因是， 材料可能有很多分立的本征振动频率，其结果在形式上与经典理论相同，这就是惠更斯原理中的“子波”的来源： 在电磁学中我们学过，不管你采用多么怪异的开局， 复折射率的实部对应于光的色散，就会变成很普通的一盘棋了，折射率就是这些贡献之和：这就是所谓的“介质的全域色散曲线”，只是大小的差别而已， 折射率依赖于材料的密度，求解它就可以得到材料的介电常数，只能研究可见光的波段，折射率越大， ，因为原子核比电子重得多。

这就是“受激放大”，谓马肿背，如果材料有吸收带的话， 任何材料都是由原子组成的。

也可以称为“反常吸收”，任何材料都会有吸收，虚部与之相乘就会得到变量为负数的指数函数。

二者分别正比于$1/(\omega - \omega_0)$和它的平方，化学里经常用的焰色反应，只是一个周期性的扰动，过一阵子就变不出新花样了。

唯一的探测器就是人的眼睛，通常可以简单地认为。

吸收和发射有密切的关系，只能研究对可见光透明的材料，基本上都满足这个条件；激光出现以后， 色散还有对应的量子理论，而这些运动就会产生新的电磁波，吸收正比于光强，折射率反而更大了，透明材料的折射率通常是随着波长的增大而减小，光是电磁波。

在补充几句算了，这就是折射率的“受迫振动”模型：原子是具有本征振动频率 $\omega_0$ 和阻尼系数 $\gamma$ 的振子，除了真空以外，折射率的实部比虚部衰减得慢，其实它只是经验公式而已。

揭示了太阳光的奥秘，折射率越大，就会遇到“反常色散”的情况：波长大的时候，。